4. 座標変換と回転行列 オイラー角の入り口まで

はじめに

回転行列の見かたについては、前回の記事にて

3. 行列の積とベクトルの内積の関係をもう少し。これを使って軸変換に（回転行列へ）

はじめに前回の記事内で、行列の積の成分計算は行ベクトルと列ベクトルの内積計算と同じである事を書いた。（こちら）これを利用すると、行列の積の計算に内積の特長が利用できる。つまり大きさ１の行ベクトルで構成された行列(全ての行ベクトルが単位ベクト...

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2025.04.12

この記事ではベクトルの内積（投影長）を切り口に行列の積を組み合わせた軸変換とその見かた、そこから回転行列への展開までを書いた。

今回は回転行列の中身を再度。方向余弦を使って導く。

まずは、図的に理解しやすい平面の回転行列（2×2 行列)からはじめて、3次元の回転行列（ 3×3 行列 ) へと話をすすめる。

ま、とりあえず3次元の回転行列までおさえておけば、大概なんとかなる
（オイラー角とかとか）。。

二次元(平面)での回転行列

まずは方向余弦を使った座標変換から
（２ｘ２行列）：二次元(平面)

使用する座標軸

共通の原点Oをもつ、二つの座標系 O-X₀Y₀ と O-X₁Y₁ を考える。
座標軸は右手系、角度はX軸をY軸に向かう方向に回転させる向きを正）とする。ここで

• X₀軸、 Y₀軸方向の単位ベクトルをそれぞれ \(\overrightarrow{i_0} \)、\(\overrightarrow{j_0} \)
• X₁軸、 Y₁軸方向の単位ベクトルをそれぞれ \(\overrightarrow{i_1} \)、\(\overrightarrow{j_1} \)

とする。

各軸の方向余弦

O-X₀Y₀から見たX₁Y₁ 各軸の方向余弦

二つの座標系 O-X₀Y₀ と O-X₁Y₁ の各軸についてお互いのなす角を

• X₁軸に対して、X₀軸 、Y₀軸がなす角を \( \alpha_0 \)、\( \beta_0 \)
• Y₁軸に対してX₀軸 、Y₀軸がなす角を \( \alpha_1 \)、\( \beta_1 \)

（ここで、X₀軸 ,Y₀軸は直行していることから \( \alpha_n \)+\( \beta_n \) =\(\displaystyle\frac{\pi}{2} ~~~(n=0,1)\) ）

とする。

また、このO-X₀Y₀ の座標軸の方向ベクトル \(\overrightarrow{i_0}=\left ( \begin{array}{c} 1\\ 0 \end{array} \right ), \overrightarrow{j_0}=\left ( \begin{array}{c} 0\\ 1 \end{array} \right ) \)を使えば、
\(\overrightarrow{i_1} \)、\(\overrightarrow{j_1} \) はそれぞれ、

\( \begin{align} \overrightarrow{i_1}&= \cos\alpha_0\cdot \overrightarrow{i_0} + \cos\beta_0\cdot \overrightarrow{j_0} =\cos\alpha_0\left ( \begin{array}{c} 1\\ 0 \end{array} \right ) +\cos\beta_0\left ( \begin{array}{c} 0\\ 1 \end{array} \right ) \\ &=\left ( \begin{array}{c} \cos\alpha_0\\ \cos\beta_0 \end{array} \right ) ・・・① \end{align}\) \(\\[4pt]\) \( \begin{align} \overrightarrow{j_1}&= \cos\alpha_1\cdot \overrightarrow{i_0} + \cos\beta_1\cdot \overrightarrow{j_0} =\cos\alpha_1\left ( \begin{array}{c} 1\\ 0 \end{array} \right ) +\cos\beta_1\left ( \begin{array}{c} 0\\ 1 \end{array} \right ) \\& =\left ( \begin{array}{c} \cos\alpha_1\\\cos\beta_1 \end{array} \right ) ・・・② \end{align}\)

この余弦(cos)を使った方向ベクトル表示は、方向余弦とよばれる

• X₁軸の方向余弦: \( \overrightarrow{i_1}=\left ( \begin{array}{c} \cos\alpha_0\\\cos\beta_0 \end{array} \right ) \) \(\\[4pt]\)
• Y₁軸の方向余弦: \(\overrightarrow{j_1}=\left ( \begin{array}{c} \cos\alpha_1\\\cos\beta_1 \end{array} \right ) \)

\(\overrightarrow{i_1}\)、\(\overrightarrow{j_1}\) は、定義から原点Oを始点にもち常に大きさ1のベクトル。角度は任意にとる事ができるのでベクトルの終点の軌跡は円を描く。

（円の公式に当てはめれば）以下も成立

cos²α₀ + cos²β₀ = 1、かつ、cos²α₁ + cos²β₁ = 1 ・・・③

O-X₁Y₁から見たX₀Y₀ 各軸の方向余弦

また逆に X₁軸＆Y₁軸 側から、X₀軸＆Y₀軸を表すと、

• X₀軸に対してX₁軸 、Y₁軸がなす角 ：α₀、α₁
• Y₀軸に対してX₁軸 、Y₁軸がなす角 ：β₀、β1

となるため、①②式同様に

\(\overrightarrow{i_0}= \cos\alpha_0\cdot \overrightarrow{i_1} + \cos\alpha_1\cdot \overrightarrow{j_1} =\left ( \begin{array}{c} \cos\alpha_0 \\ \cos\alpha_1 \end{array} \right ) ・・・④ \) \(\\[2pt]\) \(\overrightarrow{j_0}= \cos\beta_0 \cdot \overrightarrow{i_1} + \cos\beta_1\cdot \overrightarrow{j_1} =\left ( \begin{array}{c} \cos\beta_0 \\\cos\beta_1 \end{array} \right ) ・・・⑤ \)

が成立。つまり

• \(\left ( \begin{array}{c} \cos\alpha_0 \\ \cos\alpha_1 \end{array} \right ) \) : \(\overrightarrow{i_0} \)の方向余弦（X₀軸）\(\\[2pt] \)
• \(\left ( \begin{array}{c} \cos\beta_0 \\\cos\beta_1 \end{array} \right ) \) : \(\overrightarrow{j_0} \)の方向余弦（Y₀軸）

また \(\overrightarrow{i_0} \)、\(\overrightarrow{j_0} \)の大きさは、定義から常に１,よってその方向余弦も③と同じ性質をもつ

cos²α₀ + cos²α₁ = 1、 cos²β₀ + cos²β₁ = 1 ・・・⑥

行列化: 2ｘ2行列の座標軸変換

さて、次に平面上の任意の点Aのベクトル OA→ を考える。

その成分は、それぞれの座標系にて

• O-X₀Y₀ 上のOA→成分: (a_x0 a_y0)
• O-X₁Y₁ 上のOA→成分: (a_x1 a_y1)

とする。

(同じ点Aを表す) OA→ を O-X₀Y₀ 、O-X₁Y₁上でそれぞれ表すと、

OA→ = a_x0・ i₀→ + a_y0・ j₀→ ・・・⑦
OA→ = a_x1・ i₁→ + a_y1・ j₁→ ・・・⑧ である。

さて、⑦式 に i₀→、j₀→ （④⑤式）を代入する

OA→ = a_x0・ i₀→ + a_y0・ j₀→
= a_x0 (cos α₀・ i₁→ + cos α₁・j₁→)
+ a_y0 (cos β₀・ i₁→ + cos β₁・j₁→)

並び替えて

= (a_x0・cos α₀ + a_y0・cos β₀) i₁→
+ (a_x0・cos α₁ + a_y0・cos β₁) j₁→ ・・・⑨

同じOA→を表している事から、⑧式＝⑨式。

つまり、

a_x1・ i₁→ + a_y1・ j₁→
= (a_x0・cos α₀ + a_y0・cos β₀) i₁→
+ (a_x0・cos α₁ + a_y0・cos β₁) j₁→

\( \overrightarrow{i_1}≠0 、\overrightarrow{j_1}≠0 \) より両辺の係数は等しい。よって

a_x1 = a_x0・cos α₀ + a_y0・cos β₀
a_y1 = a_x0・cos α₁ + a_y0・cos β₁

である事がわかる。これを行列で表わして

\(\left ( \begin{array}{c} a_{x1} \\ a_{y1} \end{array} \right ) =\left ( \begin{array}{cc} \cos\alpha_0&\cos\beta_0 \\ \cos\alpha_ 1 & \cos\beta_1 \end{array} \right ) \left ( \begin{array}{c} a_{x0} \\ a_{y0} \end{array} \right ) ・・・⑩ \)

⑩式の 行列部分

\(R_\alpha =\left ( \begin{array}{cc} \cos\alpha_0&\cos\beta_0 \\ \cos\alpha_ 1 & \cos\beta_1 \end{array} \right ) ・・・⑪ \)

これが、二次元の座標変換 ( <- 回転行列）。

回転行列への展開：二次元(平面)

座標系の回転を示す回転行列

⑪式の角度をα₀でまとめる。

座標軸が直行であること、また軸同士の関係から

• β₀ ＝ π/２ – α₀
• α₁ = π/２ + α₀
• β₁ = π/２ – β₀ = α₀

である。

これを使えばR_α は、

\( \begin{align}
R_\alpha &=\left ( \begin{array}{cc} \cos\alpha_0&\cos\beta_0 \\ \cos\alpha_ 1 & \cos\beta_1 \end{array} \right ) = \left ( \begin{array}{cc} \cos\alpha_0&\cos ( \displaystyle\frac{\pi}{2}-\alpha_0 ) \\ \cos ( \displaystyle\frac{\pi}{2}+\alpha_0 ) & \cos\alpha_0 \end{array} \right ) \\[8pt]
&= \left ( \begin{array}{cc} \cos\alpha_0&\sin \alpha_0 \\ -\sin \alpha_0 & \cos\alpha_0 \end{array} \right ) ・・・⑫
\end{align} \)

これが 回転角 α₀ の回転行列。つまり⑩式は

\(\left ( \begin{array}{c} a_{x1} \\ a_{y1} \end{array} \right ) = \left ( \begin{array}{cc} \cos\alpha_0&\sin \alpha_0 \\ -\sin \alpha_0 & \cos\alpha_0 \end{array} \right ) \left ( \begin{array}{c} a_{x0} \\ a_{y0} \end{array} \right ) ・・・⑬ \)

座標系上の点の回転を示す回転行列

⑬式は座標系を回転させる場合。

座標系は動かずに、点A (a_x0 a_y0) が原点中心に点B (a`<sub>x1</sub> a`_y1) へと回転した場合を考える。

視点を変える。

自身が座標軸と一緒に動くと、点Ａは相対的に逆方向に動く。つまり、回転している座標系と同時に回転しながら点Aをみていると思えばよい。
(座標軸を+α₀ 回転と、点Aが－α₀ の回転は同じ（視点が違うのみ）)

つまり、点Aを α₀ 回転させる行列 R’_α は、⑪式の R_α に －α₀ を代入したものとなる。

\( R~’_\alpha = \left ( \begin{array}{cc} \cos(-\alpha_0 ) &\sin(-\alpha_0 ) \\ -\sin (-\alpha_0) & \cos(-\alpha_0) \end{array} \right ) = \left ( \begin{array}{cc} \cos\alpha_0 & – \sin\alpha_0 \\ \sin\alpha_0 & \cos\alpha_0 \end{array} \right ) ・・・⑭ \)

これが、同一座標系上で点を動かすときに使う回転行列である。

⑫式より、こっちの方がよく目にするかも。

これを使うと、 点Aが角度α₀回転した点Bの座標は

\(\left ( \begin{array}{c} a’_{x1} \\ a’_{y1} \end{array} \right ) = \left ( \begin{array}{cc} \cos\alpha_0& -\sin \alpha_0 \\ \sin \alpha_0 & \cos\alpha_0 \end{array} \right ) \left ( \begin{array}{c} a_{x0} \\ a_{y0} \end{array} \right ) ・・・⑮\)

で求める事ができる。

二次元の座標変換はここまで、次のページから三次元の座標変換

三次元(空間)での回転行列

三次元（空間）の座標変換、回転行列に入る前に

まず、回転について。

平面上の回転（2次元）の場合、回転の中心は点である。当然傾きはない。
（回転の中心軸は平面に垂直であるという前提条件が含まれているとみてもよい。）

これは、座標軸平面上（XY平面上）で回転が行われる事を意味し（座標平面と回転の平面が一致する）、このおかげで二次元の回転では、回転角 α₀の一つで簡単に回転を表現できる。

ところが、3次元上の回転ではそうはいかない。

というのも、二次元と同様に三次元上の実際の回転においても、一つの中心軸周りに一つの回転角で回転するにもかかわらず、その回転の中心軸が必ずしも座標平面と垂直にはならない事が原因。

これにより軸変換はともかく、回転行列にはちょいと細工が必要。
ちなみに、3次元上の回転は、以下の細工が主に使われる。

もちろん変換後の軸の方向余弦を使えば、三次元でも簡単に軸変換は表記可能。オイラー角の入り口となる。

とりあえず、今回は、この入り口までを以下にて。
というのも、平面（2次元の2ｘ2行列 ）と同じ流れで軸が一つ増えるだけ。

追記レベルの話。

方向余弦を使った座標変換（３ｘ３行列）：三次元（空間）

使用する座標軸

共通の原点Oをもつ二つの座標系 O-X₀Y₀Z₀ と O-X₁Y₁Z₁ を考える。

座標軸も同様に右手右ねじ系とする。

ここで、2次元に対してZ軸が加わるので、その方向の単位ベクトル k_n→（n=0,1) を追加して、

• X₀軸、Y₀軸、Z₀軸方向の各単位ベクトル
  ：i₀→ 、j₀→、k₀→
• X₁軸、Y₁軸、Z₁軸方向の各単位ベクトル
  ：i₁→ 、j₁→、k₁→

とする。

当然この各座標系の i→_ｎ、j→_ｎ、ｋ→_ｎ （n=0,1)は互いに直行
(つまり正規直行ベクトル)

各軸の方向余弦

\( \small{O-X_0Y_0Z_0} \) から見た \(\small{X_1Y_1Z_1} \) 各軸 の方向余弦

二つの座標系 O-X₀Y₀Z₀ と O-X₁Y₁Z₁ の各軸について 、お互いのなす角を

• X₁軸がX₀軸 、Y₀軸、Z₀軸となす角
  ：α₀、β₀、γ₀
• Y₁軸がX₀軸 、Y₀軸、Z₀軸となす角
  ：α₁、β₁、γ₁
• Z₁軸がX₀軸 、Y₀軸、Z₀軸となす角
  ：α₂、β₂、γ₂

二次元と同様に、この角度を使って i₁→ 、j₁→、k₁→ を余弦で表すと

\( \overrightarrow{i_1} = \cos\alpha_0 \cdot \overrightarrow{i_0}+\cos\beta_0 \cdot \overrightarrow{j_0} + \cos\gamma_0 \cdot \overrightarrow{k_0} \)
\( \overrightarrow{j_1} = \cos\alpha_1 \cdot \overrightarrow{i_0}+\cos\beta_1 \cdot \overrightarrow{j_0} + \cos\gamma_1 \cdot \overrightarrow{k_0} \)
\( \overrightarrow{k_1} = \cos\alpha_2 \cdot \overrightarrow{i_0}+\cos\beta_2 \cdot \overrightarrow{j_0} + \cos\gamma_2 \cdot \overrightarrow{k_0} ・・・⑮ \)

この時方向余弦はそれぞれ、

\( \overrightarrow{i_1} = \small{\left ( \begin{array}{c} \cos{\alpha_0} \\ \cos{\beta_0} \\ \cos{\gamma_0} \end{array} \right )}、 \overrightarrow{j_1} = \small{\left ( \begin{array}{c} \cos{\alpha_1} \\ \cos{\beta_1} \\ \cos{\gamma_1} \end{array} \right )}、 \overrightarrow{k_1} = \small{\left ( \begin{array}{c} \cos{\alpha_2} \\ \cos{\beta_2} \\ \cos{\gamma_2} \end{array} \right )} ・・・⑯ \)

i₁→ 、j₁→、k₁→ は常に大きさ1、角度を任意とすれば、その軌跡は”球”を描く。

つまり、これらの方向余弦は以下の性質をもつ。

cos²α₀+cos²β₀+cos²γ₀ = 1
cos²α₁+cos²β₁+cos²γ₁ = 1
cos²α₂+cos²β₂+cos²γ₂ = 1

\( \small{O-X_1Y_1Z_1 } \) から見た \( \small{X_0Y_0Z_0 }\) 各軸 の方向余弦

逆に、\( O-X_1Y_1Z_1\) から見た \(X_0Y_0Z_0 \) 軸を表す。

二次元と同様に 角度を設定しなおせば、

• X₀軸が X₁軸 、Y₁軸、Z₁軸となす角
  ：α₀、α₁、α₂
• Y₀軸が X₁軸 、Y₁軸、Z₁軸となす角
  ：β₀、β₁、β₂
• Z₀軸が X₁軸 、Y₁軸、Z₁軸となす角
  ：γ₀、γ₁、γ₂

i₀→ 、j₀→、k₀→ は

\( \overrightarrow{i_0} = \cos\alpha_0 \cdot \overrightarrow{i_1}+\cos\alpha_1 \cdot \overrightarrow{j_1} + \cos\alpha_2 \cdot \overrightarrow{k_1} \)
\( \overrightarrow{j_0} = \cos\beta_0 \cdot \overrightarrow{i_1}+\cos\beta_1 \cdot \overrightarrow{j_1} + \cos\beta_2 \cdot \overrightarrow{k_1} \)
\( \overrightarrow{k_0} = \cos\gamma_0 \cdot \overrightarrow{i_1}+\cos\gamma_1 \cdot \overrightarrow{j_1} + \cos\gamma_2 \cdot \overrightarrow{k_1} ・・・⑰ \)

その方向余弦は、

\( \overrightarrow{i_0} = \small{\left ( \begin{array}{c} \cos{\alpha_0} \\ \cos{\alpha_1} \\ \cos{\alpha_2} \end{array} \right )}、 \overrightarrow{j_0} =\small{ \left ( \begin{array}{c} \cos{\beta_0} \\ \cos{\beta_1} \\ \cos{\beta_2} \end{array} \right )}、 \overrightarrow{k_0} = \small{\left ( \begin{array}{c} \cos{\gamma_0} \\ \cos{\gamma_1} \\ \cos{\gamma_2} \end{array} \right ) }・・・⑱ \)

同様に

cos²α₀+cos²α₁+cos²α₂=1
cos²β₀+cos²β₁+cos²β₂=1
cos²γ₀+cos²γ₁+cos²γ₂=1

の性質ももつ。

行列化 : 3ｘ3行列の座標軸変換

以下、これも二次元と同様の流れ。

つまり、空間上の任意の点Aに対して原点Oを始点に持つベクトル OA→ を考える。

• O-X₀Y₀Z₀上のOA→成分：(a_x0 a_y0 a_z0)
• O-X₁Y₁Z₁上のOA→成分：(a_x1 a_y1 a_z1)

とする。点Aは同じ、つまり

OA→ = a_x0・i₀→+ a_y0・j₀→+ a_z0・k₀→ ・・・⑲
OA→ = a_x1・i₁→+ a_y1・j₁→+a_z1・k₁→ ・・・⑳

二次元と同じ式展開で⑲式の i₀→ 、j₀→、k₀→ を⑰式で置き換える

OA→=a_x0・i₀→ + a_y0・j₀→+ a_z0・k₀→

= a_x0(cosα₀・i₁→ + cosα₁・j₁→ + cosα₂・ｋ₁→)
+ a_y0(cosβ₀・i₁→ + cosβ₁・j₁→ + cosβ₂・ｋ₁→ )
+ a_z0(cosγ₀・i₁→ + cosγ₁・j₁→ + cosγ₂・ｋ₁→ )

並び替えて
= (a_x0・cosα₀+a_y0・cosβ₀+a_z0・cosγ₀) i₁→
+(a_x0・cosα₁+a_y0・cosβ₁+a_z0・cosγ₁) j₁→
+(a_x0・cosα₂+a_y0・cosβ₂+a_z0・cosγ₂)ｋ₁→ ・・・㉑

㉑式が⑳式と同一 （点Aが同一より）。

a_x1・i₁→ + a_y1・j₁→ + a_z1・k₁→
=(a_x0・cosα₀ + a_y0・cosβ₀ + a_z0・cosγ₀) i₁→
+(a_x0・cosα₁ + a_y0・cosβ₁ + a_z0・cosγ₁) j₁→
+(a_x0・cosα₂ + a_y0・cosβ₂ + a_z0・cosγ₂)ｋ₁→

よって

a_x1=a_x0・cosα₀+a_y0・cosβ₀+a_z0・cosγ₀
a_y1=a_x0・cosα₁+a_y0・cosβ₁+a_z0・cosγ₁
a_z1=a_x0・cosα₂+a_y0・cosβ₂+a_z0・cosγ₂

これを行列化

\(\small{\left ( \begin{array}{c} a_{x1} \\ a_{y1} \\ a_{z1} \end{array} \right ) }
= \small{\left ( \begin{array}{ccc}
\cos\alpha_0 & \cos\beta_0 & cos\gamma_0 \\
\cos\alpha_1 & \cos\beta_1 & cos\gamma_1 \\
\cos\alpha_2 & \cos\beta_2 & cos\gamma_2
\end{array} \right ) }
\small{\left ( \begin{array}{c}
a_{x0} \\ a_{y0} \\ a_{z0}
\end{array} \right ) }・・・㉒ \)

この行列部分

\(R =\small{ \left( \begin{array}{ccc}
\cos\alpha_0 & \cos\beta_0 & cos\gamma_0 \\
\cos\alpha_1 & \cos\beta_1 & cos\gamma_1 \\
\cos\alpha_2 & \cos\beta_2 & cos\gamma_2
\end{array} \right ) }・・・㉓ \)

が3次元の座標変換を行う行列。

２次元と同様に変換後の各軸の方向余弦が行ベクトルで並ぶ。

回転行列への展開：三次元(空間)

一つの座標軸を中心に座標系を回転させる時の回転行列

㉒式の行列 R の各行ベクトルは、上から順に変換後の X₁->Y₁->Z₁ 軸の方向余弦

Z軸廻りのψ回転

まず、Z軸廻りにψ回転させる。

１行目の方向余弦の角度α_０、β_０、γ_０は、定義より変換前のX₀軸 、Y₀軸 、Z₀軸と変換後のX₁軸のなす角となる（図４)。つまり、

\( \alpha_0=\psi \)、\( \beta_0=\displaystyle\frac{\pi}{2}-\psi \)、\( \gamma_0=\displaystyle\frac{\pi}{2} \)

同様に、2行目の行ベクトル（Y₁軸となす角）は

\( \alpha_1=\displaystyle\frac{\pi}{2}+\psi \)、\( \beta_1=\psi \)、\( \gamma_1=\displaystyle\frac{\pi}{2} \)

3行目の行ベクトル （Z₁軸となす角）は、

\( \alpha_2=\displaystyle\frac{\pi}{2} \)、\( \beta_2=\displaystyle\frac{\pi}{2} \)、\( \gamma_2=0 \)

この時の回転行列を R_ψ とすれば

\(\begin{align}
R_\psi &=\small{ \left( \begin{array}{ccc}
\cos\alpha_0 & \cos\beta_0 & cos\gamma_0 \\
\cos\alpha_1 & \cos\beta_1 & cos\gamma_1 \\
\cos\alpha_2 & \cos\beta_2 & cos\gamma_2
\end{array} \right ) }
=\small{ \left( \begin{array}{ccc}
\cos\psi & \cos(\displaystyle\frac{\pi}{2}-\psi ) & cos\displaystyle\frac{\pi}{2} \\
\cos(\displaystyle\frac{\pi}{2}+\psi) & \cos\psi & cos\displaystyle\frac{\pi}{2} \\
\cos\displaystyle\frac{\pi}{2} & \cos\displaystyle\frac{\pi}{2} & cos 0
\end{array} \right )} \\[8pt]
&=\small{ \left( \begin{array}{ccc}
\cos\psi & \sin\psi & 0 \\
-\sin\psi & \cos\psi & 0 \\
0 & 0 & 1
\end{array} \right )} ・・・㉔
\end{align} \)

そのまま続いてY軸廻り、X軸廻り。

Y軸廻りのθ回転

Y軸廻りにθ回転させる回転行列R_θ はR_ψと同様に算出すれば（図5）

\(\begin{align}
R_\theta &= \small{\left( \begin{array}{ccc}
\cos\alpha_0 & \cos\beta_0 & cos\gamma_0 \\
\cos\alpha_1 & \cos\beta_1 & cos\gamma_1 \\
\cos\alpha_2 & \cos\beta_2 & cos\gamma_2
\end{array} \right ) }
= \small{\left( \begin{array}{ccc}
\cos\theta & cos\displaystyle\frac{\pi}{2} & \cos(\displaystyle\frac{\pi}{2}+\theta )\\
\cos\displaystyle\frac{\pi}{2} & cos 0 & \cos\displaystyle\frac{\pi}{2}\\
\cos(\displaystyle\frac{\pi}{2}- \theta) & cos\displaystyle\frac{\pi}{2} & \cos\theta
\end{array} \right ) }\\[8pt]
&=\small{ \left( \begin{array}{ccc}
\cos\theta & 0 & -\sin\theta \\
0 & 1 & 0 \\
\sin\theta & 0 & \cos\theta
\end{array} \right )} ・・・㉕
\end{align} \)

X軸廻りのφ回転

X軸廻りにφ回転させる回転行列R_φ も R_ψ と同様に求めれば（図6）

\(\begin{align}
R_\phi &= \small{\left( \begin{array}{ccc}
\cos\alpha_0 & \cos\beta_0 & cos\gamma_0 \\
\cos\alpha_1 & \cos\beta_1 & cos\gamma_1 \\
\cos\alpha_2 & \cos\beta_2 & cos\gamma_2
\end{array} \right ) }
= \small{\left( \begin{array}{ccc}
cos 0 &\cos\displaystyle\frac{\pi}{2} & \cos\displaystyle\frac{\pi}{2}\\
cos\displaystyle\frac{\pi}{2} &\cos\phi & \cos(\displaystyle\frac{\pi}{2}-\phi )\\
cos\displaystyle\frac{\pi}{2} &\cos(\displaystyle\frac{\pi}{2}+\phi) & \cos\phi
\end{array} \right )} \\[8pt]
&= \small{\left( \begin{array}{ccc}
1 & 0 & 0 \\
0 &\cos\phi & \sin\phi \\
0 & -\sin\phi & \cos\phi
\end{array} \right )} ・・・㉖
\end{align} \)

この㉔、㉕、㉖式が、オイラー角へ続く。

5. オイラー角を使った回転変換（3次元座標での回転変換）

オイラー角の入り口座標軸各軸まわりにて回転変換を行う行列については以下をご参照。この座標軸廻りの回転行列を使って、3次元上の回転を行うのがオイラー角変換。再度、オイラー角変換は空間上のある任意の点のある回転を、回転の中心軸ではなく”座標軸”...

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2025.03.26